Акулов К.А. - Материалы для проектирования французских водоподъемных плотин систем Поаре, Шаноана и Дефонтена (1902)

тяжести, дѣйствушихъ въ единицу времени на каждую частицу вытекающей струи; другими словами, оно есть ничто иное, какъ вѣсъ струи, заключающейся между плотиной и горизонтомъ нижняго бьефа. Точка приложенія этого давленія, очевидно, имѣетъ абсциссу равную ]/4Л(77— /0* Объемъ струи во время if равенъ: tdhy' igh, , х но мы знаемъ, что г——а потому объемъ, со- 1/2^А ’ отвѣтствующій абсциссѣ равенъ xdlbt Такимъ образомъ для абсциссы rt "=]/4- А) выраженіе объема получится въ слѣдующемъ видѣ: dv dAj/ 4К(Н — ty. Вѣсъ этого объема, очевидно, получится черезъ умноженіе do на о; получимъ: dp = pdk]/4k (П— h), а моментъ его относительно точки J. будетъ равенъ: dM^?4h(I-l~h)dh, Послѣднее выраженіе, выведенное нами для отдѣльной свободной струи, конечно, можетъ и не представлять момента давленія струи несвободной, но за то можно смѣло предположить, что моментъ полнаго давленія всей волны можетъ быть представленъ въ видѣ: ІИ ^ ? / 4h (Я — 70 dk = I . 0 Въ самомъ дѣлѣ, моментъ этотъ зависитъ только отъ внѣшнихъ силъ, а потому внутреннія реакціи, связывающія свободу струй и заставляющія ихъ описывать вмѣсто параболъ кривыя, параллельныя анвелопѣ, на величину его никакого вліянія не имѣютъ. П9 —