М. И. Будыко, выразив максималь- но возможное испарение через вели- чину радиационного баланса () и соедикив уравнения Шрейбера и Оль- декопа в форме среднегеометрическо- го их значения, получил выражение вида тде No, й и =\ — гиперболические тангенс, косниус и сннус, Ё — поток радиационного тепла в ккал, — скрытая теплота испарения, равная 0,6 ккал, х— среднегодовая сумма осадков. УРАВНЕНИЕ ШТЕНБЕРГА — за- висимость, — характеризующая интен- сивность истирания частиц наносов (уменьшенне их линейных размеров) по мере продвижения вниз по тече- нию потока, а= ае **, где @— средний диаметр частицы на- носов на расстоянии х от начального створа, @)— начальный диаметр ча- стицы `(при х = 0), е — основание на- туральных логарифмов, — коэффи- циент истирания наносов. Для харак- теристики истирания частиц в гидро- логии используются и другие зависи- мости. УРАВНЕНИЕ НАВЬЕ — СТОК- СА — уравнение — движения — вязкой жидкости, отличающееся от уравне- ний Эйлера членами, учитывающими силы вязкости. Записываются относи- тельно системы. прямоугольных коор- динат х, й, 2. Уравнение в проекции на ось х имеет вид @х 1 а@ ° тде р — давление, Х — проекция уско- рения массовых сил, # — время, р — плотность жидкости, © проекция вектора скорости на ось х, У— кине- матический. коэффициент вязкости, Уравнения в проекциях на оси # и & имеют аналогичный вид. УРАВНЕНИЯ РАВНОВЕСИЯ ЖИДКОСТИ — уравнения, опреде- ляющие — условия — равновесия сил, действующих в жидкости, находя- щейся в состоянии покоя. У. р. ж. мо- гут быть записаны относительно си- стемы прямоугольных координат х, й, г. Если принять, что на жидкость действует одна массовая сила — сила тяжести н расположить плоскость хог на поверхности жидкости, то из си- стемы уравнений сохранится - лишь одно уравнение в проекции на ось у где У — проекция ускорения массовой силы, в данном случае это ускорение силы тяжести, р— плотность жидко- сти, р— гндростатическое давление. Интегрирование этого уравнения дает основное уравнение гидростатики, оп- ределяющее закон распределения да- вления внутри покоящейся жидкости, УРАВНЕНИЯ ТУРБУЛЕНТНОГО ДВИЖЕНИЯ 1 — дифференциальные уравнения, определяющие турбулент- ное движение жидкости в зависимо- сти от действующих сил; записывают- ся в проекциях на координатные оси Х, #, &г прямоугольной системы коор- динат. Уравнение в проекции на ось х имеет вид д @ ао ООЙ Ы 9д, @), ©; — компоненты вектора ско- рости, (— время, р— давление, у— удельный вес воды, @ — ускорение силы тяжести, Х — проекция ускоре- ния массовой силы, А — коэффициент турбулентного обмена — (виртуальной вязкости). Предполагается, что А мо- жет изменяться в пространстве. ! Автор А. В. Караушев. 201