, 
ЯПП 
’
6 
:0; 
8‚=Впл—6п. 
в 
:О 
8„:Впп—8
С учетом этих граничных условий из уравнения сохранения импульса в потоке
получим
17 = 
ё 
(12)
где
— * 
—
С, = 0,416 (В м — ви)йет? о + ва — в (Вт К, + К, — К, — В К, 
) + 0,416 (В м — в„)й от
плб
Д1/ — (0‚416?(:%...: +Бпс ;}тлс )тілс +;яс —;* (БпсК1 +ё*К2 —КЗ —БпсК4) + (8—„яппс +0,4168—„с )Ёпстілс
тплс — []ИЛС/П 
‚ 
тппс — П!’П’!С /Прс °
ре 
›
Как видно из полученных уравнеНИй‚ в них три неизвестных величины т 
т 
И
пл * 
пл *
(/ ‚ поэтому задача в некоторой степени остаётся неопределенной.
Для преодоления этой трудности предлагается решение задачи 
постепенным
приближением.
1). В 
предположении, 
что 
обе 
поймы 
имеют 
одинаковую 
шероховатость
й‚ = й,, =!й, 
Ппо 
зависимости 
(10) 
определяются 
скорости 
на 
правой 
пойме, 
где
я
шероховатость меньше (рис. 1).
2). По (9) находятся скорости на левой пойме.
3). Из условия постоянства расхода (7) в сжатом сечении и расчетных створах
(необходимо выполнить равенство правых и левых частей уравнения) уточняют (/ пл 
*
Очевидным является если п> п ‚ 
ИЛлИи Л >Л„ то И<,› 
или наоборот л,,> йу› 
ИЛИ
если Л„> Л, то И„ <И -
4). Первоначально из условия по л„ =й,„=й, по (12) вычисляется при меньшем
пп ® 
пл ?
значении Л длина большой водоворотной зоны, а при большем значении Л вычисляется
длина меньшей водоворотной зоны.
5). По (12) уточняется длина большой водоворотной зоны.
ЛИТЕРАТУРА:
1. Абрамович Г.Н. Теория турбулентных струй. - М.: Физматгиз, 1960. — 716 с.
2. Барышников Н.Б. 
Морфология, 
гидрология 
и 
гидравлика 
пойм. 
- 
Л.:
Гидрометеоиздат, 1984. — 280 с.
3. Михалев М.А. Гидравлический расчет потоков с водоворотами. - Л.: Энергия,
Ленинград. отд., 1971. — 184 с.
4. Кауагатат No., Абтай К., НуйгаиПс$ о? сбаппе!$ уИ Поой-р1ап$ // Лоигпа! о?
БуйгацПс гебеагсй. - 1981, уо!. 9, No 1. - Р. 43-60.
5. Бакиев М.Р. Совершенствование конструкций, методов расчетного обоснования и
проектирование регуляционных сооружений: Автореф. дис...докт. техн. наук. - М., 1992. —
57 с.
76