›АЕТРАМИ
уе теорих эдектроцагнитных ‘преобразователей.
ведкчкн извеотно / Т /, что линейность. х стВТИческих
ристик определяетоя законом распрододенях магнитного 
Ш
бочих участках. магнитных. цепей..
‘одним из способов повыпения линойноски
нитного поля яВлЯотся выбор ОПОДедеНОГО ЗАсося
Магинной проводимости рабочего эвзора, ЖОМПОНОТРУО,
моненко распрододения потока в магнитопроволе * которое
давтся пря обычном равномерном распределения пр 
1
Хотя в результете примононня этогоО сцособа. получвется
нолинойность магнитного поля, ЖЭ-За трудности ногОТоВЛ
формы он не нашел Шхрокого 
®
нитопроводов 1'560].“.
Тоутим способом повшения дхнойностя распролся
тного поля являетоя ВЫбор ОП©/
магнатного сопротивленая магнит 
й
что при неравенстве сопро 
В 
\] 
1
этого способа является То,.
табарати. магнитной сцотэму уезко О2р 
Е
*
магнитопроводов
'В работе / 3 / предложен способ повышения ЛиНе!
ределоная магнитного поля путом виборе. определенного 
Е
‚вмагничивающих обмоток ВДОль магнитопр 
#З 
—- + :-- 
Ф Х'
о 
Рис.2. Кривые заваоимости —ЁЪ\ПЁПЁ' Й'
оао изучени. нодостаточно-
СОРИОЩЕЙ
Рассмотрим участок ДлинНО!
параметрами (ржо Т: 
3
Реи,оаная магнитная проводвмость зазора Н 
|
#н = погонное магнитное сопротивление ЛиНИй;
‘ 
мегнатное напрялонио в начеле лИП -
вулом очитать, что магиитное сопротивленте торцевой
мя текой ЛИНЕЙ
равно нуло. ДИференииальное уравнение длч
й магнитной 
линки со ©Л®Й