65
|нрмимости: Ц' 
представляет собой выделенное круп-'
106 
возмущение ;
\= остальную часть структури турбулентного дви-
, No этом случае полное уравнение движения имеет вид
_Щь'ъ__.\ ои и —‘—‚—‹—... 
сНЕ
= - 
Э(р+Р'+р”) 
иии
Е 
ШРЪ:ТЕ“ х р_д_(.Ёгь_‚ 
$)
Мнонио среднего движения —
.. 
Эщ 
-
и Зщ — З6ЕсШе -—а ТР и%—діь 
@)
Воли 
ц” изменяются быстрее, чем Ш', то интеград
Noх проманедения обращается в нуль, В этом случае при
!!0брожении мопосредственным действием вязкости урав-
НО виарпи можно записать в следующей форме:
3‘\_] афн(а 
а " 
(чни;) -
—0 
д].ёи щые%%‘іу.о‚ 
©)
Второй член уравнения (3) есть приходящаяся на
'(ДИнИцу времени работа движения: больших вихрей против
Э!икающих иэ-за наличия этих вихрей избыточных рей-
0лидеовых напряжений; третий 
представляет собой ско-
рооть извлечения энергии из среднего движения.
Как указывает Таунсенд, если большой вихрь нахо-
— ДИтон в состоянии энергетического равновесия, то ско-
— рость извлечения энергии из среднего течения равна по-.
тере 
энергии за счет работы против рейнольдсовых напря-
— жоний. Опираясъ на 
предположение, что большие вихри
— 
возникают в виде возможных флюктуаций сравнительно мел-
Жомасштабного турбулентного движения, затухающих 
под