65
NoNo6 и минимальные значения их иитвнсппоси. турбулентно-
Оти в трех точках потока,
Аналогичный график, очевидно, может быть построен
М для осредненных локальных скоростей,
Из графика (рис.6) видно, что амплитуда колебания
интенсивностей турбулентности и их абс‹ 
`ные значения
нозрастают в зависимости от увеличения 
русла 
‚ 
доститая
максимума в русле динамического рпнпес’й‘
Как известно /` 2,3,4/, русло динемического развно-
весия на своей крайней границе существования переходит в
новое качественное состояние - в неустойчивую область в
©мысле нарушения прямолинейной плаповой формы, когда ди-
помическая осъ искривляется и наблюдастся довольно устой-
чивая меандра.
На графике видно, что русло с Ё = 34 характери-
зуется меньшими абсолютными эначениями # колебаниями ин-
тенсивностей турбулентности, Полученные, хотя бы качест-
венные, данные указывают на явную СВязь между внешней
формой русла и его внутренней турбулентной структурой и
явлиются только началом изучения этого сложного и наябо-
лее правильного с точки зрения физики явления.
Зафиксированные в процессе экспериментальных ис-
следований крупиые вихревые образования, действующие
эвдоль потока с импульсом, перераспредсляющимся в Попе-
речном сечении, и имеющие поперечный масштаб турбулент-
ности, соизмеримый с половиной ширины потока, долкны
нейти свое выражение и в развитии теории турбулентности
потоковь
Современная теория турбулентности потоков бази-
руется, как известно, на представлении о каскадном про-
цессе. передачи энергии от крупномасштабных компонентов.
® мелкомасштабным. Это представление существенно допол-