"Тогда, сравнивая формулы (3) н (4), находнм, что!
е _
ле тар
откуда, используя формулы (1) н (2), находнм.
@— 
п) ‚ да 
(=15+ 05 ИГ ВЕГ
в +1
“= 
т 
#н 
©
л,
Числовые эначения аь 
в Зависимости 
от относительной высоты
прыжка ц-:_: иприведены в таблице 1:
Таблица 1
я 
1 
2 
ч 
10
“ 
1 
10 
| 
1,38 
| 
640 
\ 
9а 
®
Поскольку нельзя предполагать, что в зоне вальца не гасится части.
энергин, эти`значения а, Следует считать преувеличенными,
_ 
'актические значення 
а, должны 
находиться 
в 
пределах между
, =1 н значениями с,, приведенными в табл, 1
`Установнв, 
таким образом, границы наибольших и наименыших эн
чений а,, сделаем попытку решить задачу следующим_путем. Применим
теорему об изменении количества движения к сеченням 
1 — 
1 н 2 — 
2,
тогда?.
лйй + на = ра + Ва 
©
Здесь в— плотпость, & и #, — коэфициенты Буссннеска.
Положно @ = 1,0 и счнтая распредедение давлений в сечении 
1 —
отвечающим гидростатическому закону, находим, что
р,дл + дуду0 =у 
й
Т 
“А 
©
Поскольку? , 
2>1 (так как а, >> 1), то следует считать
2
1
51›.'1" = 'Т где л2 
®
поэтому
з 
д
_Чр,м +йом = 18 +? "„"_‘ 
©)
Подставляя значения формул (7) и (9) в формулу (6), находея.
лЬ
Е 
оо
* 
^
% А. Я. Миловин. Основы гидромеханики, 
1946 г
* Если положить, что 5руйй - у/3, 
то получим зваченне у = 1, а. сяедовательно к
@: 1, 1а 
как 
связь 
между 
козфициснтами 
Кориолнса 
и 
Бусскшеска 
такова:
е"= 3 В—2 
.. ®) (экад. Павловский Н. Н. н другие, „Гидравлика*)-
мя 
-