Эти формулы будем относить 
к сечениям 1 и ! (рис. ), для которых,
строго говоря, они н 
Справедливы, так как в этих 
сечениях позможно.
полагать распределение давлений по гидростатическому закону н 
рас-
предедение живой силы оценнвать коэфициентами:
Рис. 1
еуен 
аи 29 1,0.
Написав_ для сечений 
| 
и М уравнение Бернулли, имеем:
:
тле 
®
где
йе 
== 
В -а + Йа- н
Здесь й1 - — потери-между сеченнями 
1 н 2,
йа и — потери между сеченнями 2 н П.
Опыт показывает, что в сечении 2 — 
2 (непосредственно за вальшом)
глубина близка к И, а энергия больше Эи, причем
При обычном рассмотрении задачи о гидравлическом прыжке, сече-
мние ! — И рассматривается _ совпадающим с 2 —2, и тогда иеизбежным
следствием: является то, что @, == 
1,0, @ это приводнт к недоучету оста-
точной кинетической энергии 
и размывам за сооружениями с малой
длиной крепления. Это равноценно положению, что вся потеря энергия
совершается в зоне вальца.
`Наоборот, если допустить, что в вальце вовсе не происходит гаше-
ивя энергии, т. ©. принять Э, = Э. то получим
* 
„*
ж Р Н 
©