Легко видеть, что, когда мы переходим к руслу равной ширины, 
^
для которого В = , уравнение (6) превращается в уравнение потерь в
обычном прыжке, а именно:
или
ООа 
и (79
и
Полученное уравнение (5) можно применить к нахожденню _сопря-
женных глубин прыжка, возникающего в воронке быстротока. Если
глубину перед прыжком принять глубину на конце водоската-тна грани-
це перехода от постоянного сечения к переменному-—-равную В то при
глубине в нижнем бъефе & = No, сопряжениой 
с 
К, будет иметь место.
устойчивое положение прыжка у водоската. В противном случае, т. ©.
при 6< 
илн, что то же, при
а24099 
в< 29 
Ь
&* 
#в
прыжок будет отогнан в воронку. Если угол роспуска воронки & > 6°,
то перемещение прыжка приведет к образованию сбойного течения:
Вычисляемые по формуле (5) сопряженные глубины: совпали с теми
глубинами на модели, при 
которых имеет место устойчивое положение
прыжка в начале воронки, При всех глубинах в канале, меньших уу
мы наблюдали отогванный прыжок в форме сбойного течения,
Рассмотрим, как будет изменяться сопрлженная глубина Ва в слу-
чае расширения или сужения русла. 
Будем рассуждать от обратного.
Будем считать, что глубина » остается постоянной для всех трех слу-
чвев: русло © постояиной шириной, расширяющееся и сужающееся ру-
сло. 
'Тогда при равных условиях перед прыжком No = Сопя!, Ъ = Сопя',
<; == Сопзё импульс сил» действующий на объем жидкости, включающей
прыжок, остается постоянным.
В то же самое время приращение количества движения, составлен-.
ное для каждого в отдельности Взятого прыжка, будет разное, потому
что скорости в сечении — не одинаковы, а именно:
УЗНРАаС 
у скоа оЛО АНча НО К(Й)
где у; — скорость в сужающемся канале,
\з — в канале постоянного сечения,
м; — 
в расширяющемся канале.
Значит, наше предположение, что No == Сопз\, 
неправильно, оно.
трех разбираемых случаев будет разное. Особенно на-
в каждом и
гАяднО это видно, если уравнение (5) переписать так:
: 
3
е = 12 уы—В 
и
& 
3
Подставляя в эти уравнення скорость в соотвотствии © Зависи-
мостью (6), получаем, что
м<ь <ы