Несвободное растекание
Рассмотрим несвободное растекание. Прежде всего выясним, какие
условия обеспечивают нескободное растекание. Под несвободным расте-
канием мы понимаем бессбойное сопряжение 
быстротока © прыжком
в начале воронки или вообще на конце водоската. 
Достичь такого со-
пряжения можно 
при определенной глубине в нижнем бъефе, независи-
мо от ширины последнего, Значения этой глубины можко получить из
уравнения прыжка, возникающего в воронке-
Составим уравнение прыжка, ‘возникающего в русле с плавно из»
меняющимся по`длине сечением. К числу таких русел могут быть отне-
сены выходные воронки быстротокон.
Для получения уравнения прыжконого сопряжения применим закон
изменения количества движения. Рассмотрим свободный прыжок-
Рие. 6
Пуств`мыгимеем поток, показанный в пляне на` 
рис,. 6 ‘`Сечение
1' выбираем `непосредственко у начала. прыжка; сечение -П выби=
раем непосредственно за прыжком. Для упрощения Вассматриваем ‘рус=
ло горизонтальное и считаем, что в сечения перед прыжком и за прыж-
ком глубины по ширине не меняются. Для’ сечения перед прыжком это
условие будет выполняться в руслах, угол расширения которых == 6°0°
как это следуст из указанных. нами опытов, и на границе 
персхода от
русла постоянной к руслу неременной ширины. Глубины за: прыжком
во всех случаях будут оставаться одинаковыми по ширине канала
Изменение количества движения 
за промежуток времени равно!
а :';(Очг 
ЕНО
Это изменение количества движения равно проекции 
на направле-
ние движения импульса действующих на выделенный об’ем 1-=!' 1—1?
сил за тот же промежуток времени / 
ча
В выражение проекции импульса сил 
войдут проекции импульса
таких сил:
1. Давления в сечении 1, Р, == ру ®%,
2. Горизонтальной ` составляющей 
реакции 
бортовых стенок от
дивления воды ва` стенки М == Ма == р' ва = рг @’ кде-ло^ =- проей:
ция 
площади бортовых стенок Е на плоскость, 
перпендикулярную
к направлени? \движения,
З.` Давления 
— в сёчении П — П. Р, =ра 9а где ру и ра — единичные
_давления в центрах соответствующих сечений, а р/— 
в центре о/
4