илы 
гидродинамического давления, действующие ва
йя потока -Г и 2-2 со СТОроны остальной Жид-
А 
и і; ). Проекция импульса этих двух сил
(7епев да , 
° @®
,. = сумма проекций 
на ось х указанных двух сил:
' 
89е 
# опр
В 
ОО 
Рщт›т/ъ]дл
&д_д__д___щ 
-,
ТсРа) на 
* () В‹З'Й/'‚)‘{"’Ш",
Подставляя эначение Р м 
# 
в (19) после сокра-
NoNo @# 
получим
2> [ 
Еор- ВЕЛ ал оо 
го)
виде уравнение количества движения ЩЦ'! иметь вид:
„рО тча ‚ 
2
‚‚‘ = масса жидкости, проходящая в единицу времени,
(в секунду) через любое живое сечение потока
= @00 — (вдоль потока), 
-
"оперь 
будем рассматривать уравнение количества дви-
ДАм каждого случая отдельно, изучая полученное выше
Нно 
для входящих в уравнение сил 
ь
. УИПКОШВ количества движения в случае постоянной
( 4- М — ), когда рассматриваемый участок харак-
'0тоя примолинейным очертанием в пламне и уклон дна &
тольный. Исполъзуя уравнение количества движения в
! Миде (21) и пользуясь полученный выме выражением для
ы 
в уравнение сил, фолучим
41