38
фиктявным (модельным) потоком таким образом, чтобы частицы
последнего в своем поступательном движении‘совершаля попере-
менно подъем и спуск от дна до поверхности и обратно (как бы
совержали скачок протявенностью » — 26%) -
При такой схематизации траектория какдой частицы фиктив-
ного плоского потока есть диния тока потенцивльного течения,
скоростное поле которого образовано эпорами составляющих
скорооти У, н [(}у} заменяемого реального потока; тогда
модельный потох не противоречит известным уравнениям гидра»-
дики открытых ПОТОКОВ и имеет эполне определенные количест-
венные показатели:
о-ейы
** р10й оо 1%г = Ря
у ор= 0710% 
в 1О 1ор= 210 
ор
н› 
оанут 
ооа 
Й лн 
ой
* 
Щтм 
441 . л 
7;-!1 
©)
(610уу 
= й-р ; % н п)
_При построений эпюры 
/ О1 для последующего вычисления
10% ідр мы воспользовались уравненжем И.К.Никитина /` 8 ),
преддоженным им для выражения закона распределения по глубине
среднеквадратичных отклонений пульсации скорости по ося О/ .
Для перехода от среднеквадратичных отклонений к осредненной
по модулю величине (по абоолютной величине) вертикельной пуль-
сационной составляющей скорости исподъзовали приближенное
соотновение / 15 7: 6,=/0Я 
# па5|0%) . 
с
Как зидно из системы (5), важной характеристикой модельно-
то потока является ведичина 
@л 
жли 
у =20, ‚ так как
она непосредственно связана с осредненным скоростным полем по-
тока через 
(Хр 
® /”Лср' через них с сопротивлением русла
потоку.
Необходимо отметить, что описанная выше схематизация без-
напорного потока является резвитием идей (усовериенствованием