гЭ
слоя наносов.
Как показали опыты, что в зависимостя от КОЛичества 
подё-
ваемых наносов набиюдается изменение кинетической энергии по-
тока или числа Фруда УУ%Г . При 
Ру 
=0,3,..0,4 высота
гряд, & следовательно,’и значение коэффициента сопротивления
достигает макоммума. Далео по мере роста Р, отмечается
уменьшение 
Г, 
жли 
Л 
, часть наносов переходит во взвешен-
ное состояние. Анвлогичный характер ммеет и Вакон изменения
коэффициента гидравлического трения 
й%
Очевидно, что функционельная зависимость между / 
® дру-
тими характеристиками русла и потока ( йор ‚› 
, Е 
—) до-
вольно сложна,
В работе /4/ приведена расчетная зависимость для коэффи-
циента Шези, полученная на основе двухмерной модели течения
А.А.Кадырова, которую можно представить в следующем виде:
У% Ё %{‚д (’[ді'гр * о‚лв) 
у 
()
тде — Йр - осредненный дивметр частиц грунта русле, м;
Г 
- глубина потока, м;
Й - так называемая "постоянная Кармана", зависящая
от относительной нероховатоста, численные аначе-
ния которой можно опредедить из графика (рис.2).
Зависимость (&) выведена 
лутем соответствующих преобразо--
ваний из логарифмического закона распределения осредненных
скоростей по глубине потока, преддоженного Ясмундом-Никурадае
ддя еотественных ПОТОКОВь
В случае наносонесущих потоков © ПОДВИЖНЫМ ДНОМ в Виде
рифелей и гряд методачески нерешенным остается вопрос © гид-
равлическом дне (плоскости условного дна) потока, Где должна
находиться нудевая точка эпюры. Степенной заков распредедения
скоростей на нулевой по глубине точке впюры распредедения д&-
ет кудевое значение осредненных местных скоростей,
В рассматриваемом случае плоскость условного дна представ-
дяется проходящей на уровне, примерно, Половины ВЫсоты тряд,
и на этой глубине эпюра распределения осредненных скоростей.
не должна иметь нулевое значение. Этим объясняется выбор для
изучения гидравлических сопротивдений русел © ПодВиЖНЫМ ДНОМ