142
ва 
= [` п„ аи - ос
4 
8
тда ( - плоцадь воздушного икура в Давном овчении;
«4 - пловадь восходящего потока;
(& - плоцадь нисходяцего потска;
лес- расход чераз песковов отверотие ;
\ё„\у оредние по данному сечению осевые скорости,
В начале оливного патрубка величина расхода определяется
3 
ба
зависимостью ; 
‘
д4> / К,
тдв — /, - плоцадь воздуйнбго шнура в сливе;
/: 
- 
средняя скорооть в слизве,
Для обчения, 
ваятого при вершине внутреннего восходящего
потока, где 
Й„ @ =0 — расход нисходящих токов равняет-
ся расходу 
хйкости через песковое отверстне и мохот Оыть вы-
чиолен по уравнению: 
е
тдо (, - пдоцадь воздушноГО ннура в песковом отверотии.
Общий. ресход череа тидролератор зыражнетоя завионмостью:
Фэ = @о * М, 
..
Поток в гидроциклонной камефе имеет очень слохное прост-
ранствонное поле скороотей, обусловленное геометрией камеры
(тангенциальный вход и централъный лыход из двух соосно —
расположенных отверстий, форма и соотношение основных разме-
ров камеры и гидроэлеватора).
На структуру потока в ЦИКлОнной кемере, особенно в облас--
и пескового отверстия, заметное влияние оказывает количество
движения рабочей отруи, гидроэлеватора, причем последнев яв-
лястся основным фактором, 
определяющии выноо отсепарированных
твердых частиц из камерн.
В любой точке циклонного потока зектор окорооти иохно!
раздолить на три составляющие: тантенциальную И/ , осевую
или расходную /: 
и радиальную У».
В зависимостн от характера изменения тенгенциальной ско-
рости по радиусу ( Му & = сол5ё — ) в потоке мокно выделить
две осковкые зоны: периферийную, где И возрастает по мере
‘Уменьшения радиуса, и приосевую, в которой // падает по мере
приближения к оси вращения. Граница этих зон - месторасполо-
жения И/ лак по радиусу в сеченик, заятом в урезо сливного