132
Отметим, что выражая поправочный ;‹›эффшяеиг 
:6
через коэффициент сопротивления в форме 
‚ мы исх‹
дим из предположения, что любые отклонекия руспоиых форм.
от расчетного, в том числе замена реального пространстве!
ного лотока условным прямоугольным 
Ву’Йр — и измонение
макро- и микрошероховатости и т.д, должны искажать осред
мненное по времени скоростное поле лотока, что равносильно
допушению о соответственном изменении при этом величины
силы трения между потоком и руслом, Последиее можно отраж
зить через коэффициент трения,
Из графика (рис, 3) видно, что для плоских потоков.
со 
статически устойчивым руслом (дном) численное эначенне
Ё‚, по (1) приближастся к единице, а для потоков, отлн»
чающихся от строго илоского или © движением донных наносов
в виде гряд значение его более единицы, так как данные
лабораторных опытов разных авторов расположились вокруг
торизонтальной прямой при 
ё‚ м 1,0, а натурные данные
значительно выше,
Обращает на себя внимание еще следующий факт, Дан-
ные одних авторов целиком расположились нижо указанной
прямой, других = выше, а третьих в-разброс, вокруг нее, Это
товорит о том, что установление момента трогания частии в
олытах, предопределяющее численную величину размывающей
скорости, носит явно выраженный субъективный хврпктар. не
опирается на объективные критерий,
Подстановка выражений — @т / ( /і) 
е =/ ( 
Я.)
согласно (4) и (3) в (1) приводит к формупе
0,253 
0,247 
0,253
0,247 
) 
)
\-иво Ик онаи 
4 ” 5)
По структуро эта формула очень близка к формулам, предло
женным ранее Б.И, Студеничниковым /5/, В.Ф, Талмаза /9/,
ЛМ. Мухамедовым и др, /10/ и А.А, Тумановым /11/ и