60
і-шитшштщ.!‚'—ш-тшюо-
ходящей или нисходящей 
ветви траектории (линия тока) ва
дно (рмо.1)
д
Рис„Т.Скоростное поле и трасктории частиц модельного потока(двух-
мерного) -
В работе / 5 / показано, 
что длина 
@ - очень вах-
ный параметр предлагаемой структурной модели и турбулент-
ных потоков вообще. В частности, имеет меото соотношение
% 
# = / /» !А’% 
(8)
выражающее извеотное уравнение неразрывности для потоков
как в продольном, так й поперечном (вертикальном) направ-.
лониях. Отоюда, очевадно,
Дли
и = -//. 
®
тщшштшщт-шщ...мкотщ-
нию кооффициента Щези С, правда, для частного случая фор-
мулы (1), 000: 
эго руслу оольшой ширины, когда гид-
равлический радиуо А достаточно близок средней глубине
потока 
Й . В этом случае формула (1) получает выражение
Ир = и = са 
о)
“ЧТакое ограничение необходимо потому, что структурвая
модель разработана нами пока лишъ для плоского двухмерно-
то потока (яли потока бесконечной ширины), и использование
приводимых`ниже выводов в общем случае формулы (1) может
привести к ошабкам,
Для дальнейших преобразований (9) используем понятие