89
Следует добавкть, что точное измерение уровней в
уклонвых створах весьма затруднительно из-за искажений,
вносимых пульсацией, а также возможным подеречным пере-
косом воднок поверхности в створах под действием циркуля-
ционвых течений, ветра и других факторов. Всем сказанным
можно объяснить сильный разорос натурных точек при опреде--
лении козффициента Шези (или кооффициента шероховатости)
по данным измерений.
Неми предлагается метод определения коэффициента Ше-
зи, основанный на структурной двухмерной модели / 4 /.
Сущность этой модели, подробно описанная в работах / 4, 5 /,
заключается в том, что векторное поле ооредненных по време-
ни скоростей реального турбулентного потока заменяется дву-
мя взаиино ортогональными векторными полямя: продольных
скоростей, осредненных по времени @, 
и ортогональных к
няМ мБ-пшъяш (пульсационных) составляющих, тоже осред-.
ненных^) 
по времейя /И; /.
Каждое поле характеризуется распределением соответот-
вующих скоростей по глубине, вырахаемым для поля продольных
скоростей логарифмическим или показательным (степенным) за-.
коном, & для поля вертикальных составляющих, например, фор-
мулой И.К.Никитина / 7 /. В результате векторного сложения
составляющих в потоке возникают фиктивные траектории движе-
ния (они же векторные линии тока), распространяющиеся от
дла к поверхлости & обратно,
Для описания этих траектории (линий Токов) мМоЖНо исполь-
зовать два парамотрических уравненйя —
х. 
,‚_ аё
# 
= { Чвай 
ч
Пределы иЗмен‹ 
‘ордянат " Х " й " # " определяются
условиямн 
05 д у й 0хух 
Й 
®), гдо 
Я - глубина потока,
1) Осреднение по времени пульсационных составляющих здесь @
далее производится по модулю..
2) При использовании формул И.К.Никитина, полученных ва осно-
ве его лвухслойчой Кн 
В`ооцем случае Это условие
выглядит Так: 
Осус
3) Иззестная в гидравлике модель 
Буссинеска является одномер-
вой и представллет собой частный 
случай предложенной модё-
ла,