— 128 
=
эдесь. 
& - лавление перол рабочим колесом;
ф - плопаль действия Р., (в напем случае ня /
‘рапиусе б ). 
у
Составляющая осево® сиды А, направлена вверх,
Согласно формуле (4), состявляющая осевой силы Ар 
при
зякрытом писковом затворе равна нулю, так как @ = 0. 
В ревль--
ных условиях происховит переток воды через нитнее и верхиее пе-
лерые уплотнения из области высокого давления во всасывающу?
полость, т.е.` имеются объемнко потери, которке том эначитольнее,
чем болопе зазорм в 
щелевых уплотнениях. Слеловательно, и при
эакрытом лисковом затгоре составляютая осевой сиды Ар не авна
нулю-.
Ресчетная формула для осезой силы 
ы
АнА, ЖА/-А, -А, + 6. 
()
Измоненио осевой силы, 
ресочитанной по формуле (7), Привс-
дено на рис,й. Значительные расхождения осевых сил, расчетных и
экспериментельных, наблюдеются при открытом дисковом затворе, 
что
объясняется действием эдектромагнитных и линамических сил. Дав-.
ление в нитней пазухе будет меньше давления в верхней, что вы-.
зывает увеличение осевой силы ча этом участке. Поэтому целесо-
образно продопжить натурные исследования на различных типораз-
мерах. нясоссв и ввести к формулам попрявочный коэфрициент..
Многие запачи гипромеханики лопастных наносов получают
уловлетторитольное речение в результете примоненая теории потен-
циального потока. Условиями лля наличия потенцияльного потокя в
облясти колеся яоляются: а) наличие ицевльно обтехаемой формы
лопастей при всох Возможных режимах работы, что исключает воз--
можность возникновения вихрей внутри‘области колеся; 6) наличие
безвихревого потока в беспрепельном удалении от кодеся. Тогла
по теореме Лаграмжя поток, бучет обладать потенциалом скоростей
во всей области, т.е. до кодеса, в области колесе и после него
[3)°,
Неличие потенциальной функции @ для скоростей абсолютного
почоня пыдеянется услолылии 
ы 
т
оИаИ 
аО 
Ие) пЕ
Кттаатиеи 
ду‚цдг. 
(8)
Для потоке несжимаемой жидкости уравнение неряэрмености
иксет пип.