в
тде Ег Ё1 = проекция вектора главной деформации ,1 
на вектор
(елиничный) , совпадающий с направлением расходимс-.
сти тензора дефоркаций;
Ёг @ - проекция вектора главной деформации [2 на вектор
(единичный) , совпадающий с направлением расходимо--
сти тензора дефбрмаций.
Величины В. 
и Ё описывают одну и ту же характеристику.
нормального прижима трущихся тел,
# 
Значит максимально возможная сиЛа трения составит величину
“Ётах = - К- (#+с). 
(28)
Существенное значение имеет превосходство силы трения над.
результирующей силой @/И (П) от действия упругих сил, Еоли Ёутож
больше по модулю, нежели. @# (П), действуют упругие силы, иначе
действовать начинеет только ‘сила трения, рассчитывеемая п0 формуле
(28) при условин, что’С ж О:
Обдее уравнение движения тела, составленного мб множества
упругих частиц, будет иметь вид
1;&" -ва гаа аь(тт(уз)+ у ‚пі(м‹т].
+ (-в): [-кт- &) Ру/\Р1]. 
а
К данной системе можно добавить уравнение нераэрывности для.
того, чт’ 
“ч отолеживать перераспределение вецества в разруааю-.
цейся ‘плотине или дамбе
/3 
а
в 
а + 21у р 
П 
(30)
Для наглякности работы систем уравнений, описывающих движе-
ние насыпного тела, состоящего из множества дискретных утругих
частиц, выбран изначельно меустойчивый объект. Это насыпное соо-
ружение, имещее в мачальный момент времени поперечное сечение в
виде ивадрате. Оно находится на абсолютно недеформируемой под-
ставке. Граничное -‘словие “тело-воздух”.
@ ТЁ 
0
Р ЕНЫЙ 
е 
, 
(30
@йИГ