81
|М0лн а12 = а21, что гарантируется симметричностью тензора, тО
Ммоем всегдя. два действительных числа @ Т 
ил 2, причем во эсех.
‚ NoВможных случаях, 
3
Найдём значения глевных направлений из систем
@ /1- // + а12-т = 1-И — ап-1/2 
# а/2-т2=2-12
#21-И+а22-т! 
= 1.т! — @21-/2 +а29-тд=дтд., 
(®0)
Откуда:
(#’, л2) - А2г
л) 
.
оааа 
- 
РОИ аННЕ А
7
ВМ отития д рил о ояоавьяаяа 
` СЬлд)
Воэможна ситуация, когда МТ, No н О тогда 14 2 элТ,я 
й.
Н из условия ортогональности Ловных направлений следует
МАМ двнного. случая формула.
М1 ж 0 
07 н
()
мё = 72 
11=а
й, наоборот
м1ЕЛ 
+ 0
(24)
М2= 0 
17 =л2)
Южно условие, когда обя векторе равны нулю однопременно.
‘обознячает, что ми деформеций, ни натряжений, ни иных век-
9в нет.
То есть ДТ =Л? = 0; 
(25)
делим ‚вектор результирующих сил. величиной.
Ег = 1/ (7). 
(26)
° 
Тогдя сжатне орепи п напраглении ортогональном пентору "
питея Формулой.
«=[[7#] + [*е]]. 
л