65
В общем для рассматриваемого вычислительного алгорит-
ма можно сформулировать следующее правило: ограничение на
шаг по времени возиихает лишь тогда, когда от участка суже-
ния (расширение) в область, противоположную движению пото-
ка, неправлена характеристиха (исходная система уравнений
типерболического типа и, следовательнко, всегда имеет две
характеристики).
При численном решении одномерных угавнений газовой
динамики на прогоночные коэффициенты накладываются более
жесткие требования (требование положительности 
/Л и 8 ).
Если кооффициенты 
Й 
и 
Й 
урзвнения (20) подчинить ус-
ловию 
Луй >0 я 
Вууе0 
Му= 1, 
;
м =0,1,..., 
то возникает интересное ограничение на ве-
личину шага сетки по пространственной координате:
иеоке а ав) ВЬ 
(34)
Необходимо отметить, что оба ограничения, полученные
лишь из условия хорошей сбусловленности прогоночных коэффи-
циентов, достаточно хорошо соответствуют физической стороне
рассматриваемого процесса,
Так, при ограничении (34) фактически необходимо, чтобы
на участках с резким изменением геометрии моделируемого объ-
екта шаг сетки был некоторым образом (а вменно (34) ) срав-
ним с его минимальной шириной. Оба ограничения - (30), (34) -
звозникают лишь при решении квазиодномерных задач; в одно--
мерных задачах шаг по 
Х 
(иля ‹; 
) диктуется лишь требуе-
мой точностью расчета, и его можно выбиреть независимо от
ъекта (точнее в одномерной постановке само понятие объек-
та становитоя весъма условным).
Карушение ограничения (30) проявляется сразу, так как
выводит ЭВМ ка "авост". Нарушение ограничения (34) проявля-
ется более тонко, п поэтому потребовало пговедения числен-
вых экспериментов. Для этого выбирался участок канала пири-
ной 
6 = 200 ми длиной Е0 км. В середину канёле вВодилисЬ
разные типы сужения после чего результаты расчета сравнива-.
лись с фактическими (фактические результаты для задач та-