142
С целью дальнейшего. анализа кривой свободной поверх-
ности исследуемой волны был применен еще один способ рас-
чета, где коррентивы при подочете последовательных прибли-
жений вводились в значения угла наклона вектора скорости
поверхностной струйки к оси ОХ, Этим способом вычислялись
звачения $, 
@ 
Ё, 
по формуле (2), затем д й р 
по
(1), Зная` 7 
„ уточнялясь. значения ; й 
Ду+ 00т-
ветственно по формулам (3) я (1). 
й
Принималось допущение, что 
ед/е, 
® «гех,, оледова-
тельно, і’ = 
& 
Для вычасления — #, 
подсчитывалось #,
о формуё (3)} определения /, - 
Ё, 
й т.д. Таким образом,
для вичисления на — / 
-ом шаге принималось — & = @ у -
чем ; 
®у 
Подсчитывалось на предндущем — 7-/ Фаге»
‘езультаты этих расчетов для чисел Фруда / = 1,10 +
1,90 предотавлени на рис.3З, Как видно, и при данном спосо-
бе расчета, начиная с 
/ = 1,60, кривая свободной поверх-
ности водни к линия / подходит снизу. Однако для
$ 
=1,90 налнизпая точка от линии 
/// 
находитоя на
тлубине 0,22 2 — , в то время кек по Т приближению `( см,
рчс.1) для. 
7 = 2,00 эта точка расположена на глубине
—* 0,507 & 
4
Произведенный выше анализ зависимости (1) позволяет
сделать следующие выводы:
Т) при всех использованных способах расчета кривая
свободной поверхности уединенной волны при числах /7 = 1,60
прибликается к линии первоначальных (до возмущения) глубин.
И снизу»
Наиболее приемлемые результаты, как нам представляется,
получаются при 
расчетах по последнему опособу. Однако до-
стоверность этого предположения необходимо подтвердить опыт-
ным путему
2) следует отметить, что суч ствование уединенной вол-
ны при числах / > 1,60 доказано лишь теоретически, а экс-
периментально такие волны удалось получить для чисел Фру-
да близких к 1,40;
3) необходимы дальнейший, более глубокий анализ суцще-
ствующих зависимостей для определения профиля уединенной