109
а рнс.5,9 видно, что нормарованные АКФ для всех от-
затвора мало отличаются друг от друга до первого
ля, что позволяло нам ввести едяную нормированную АКФ.
‘воех открытий. Текнм образом, АКФ различных открытий
‘личаются только вертикальным масштабом, определяемым
›персией процеоса пульсация ( ), ). Дисперсия каядого
`открытия определяетоя из зависимости АР =(1) 
(рис.
4&,6). В результате тцательной проверки внявлено, что оред-
‚ неквадратическое отклонение б‚-\!'Ё и величина А
(маковмальный размах) достаточно хорошо подчиняются пра-.
вилу "трех оигм", т.е.
с, = аР 
©)
поскольку пульсация давления подчивяется нормальному за-
кону распределения (рас.5,а)
Таким образом, результаты масштабной серни опытов
лают нам право очитать оправедливыми следующие соотноше-
ния (для любых одинаковых относительных открытий затвора):
К ан 
о) 
оК а), 
4®)
тде 
К.„(.) - АкФ ватуры ( К(0) =» );
°ООКо)- то ле моделау
7° 
- маоштабный коофициент;
и & 
= времонные 
нитервалы модели н натуры,
связаняме выраженнем
та 
‹
Для спектральных плотностей #з (1) 
в (3) получаем:
бумот. @4) = д° бр (он), 
©®
тде
©на ’„;“..._ 
(6)
(О ч ом 
— круговые частоты натуры и модели) .
Совокупность нормированных АКФ (рис.5,6) была — заме-.
вена при расчете одной средней и апроксимарована выраже-
наем тлпа