ов
верки моделирования, необходныа нак ооновная „расчетная ха
рантеристика при динамическом расчете, Кроме того, опреде-
зязись. зазистмости р‚;&г›‘ 
я ар=(п), 
сле В - 
пол-
ое давление 
ва затвор, д 
- пульсация давления (область
давления, в которой пронсходят случайные колебания затвора)»
Кравые 
Р =$(п) 
ж аР=$(п) показаны на рно.4.
Спектральная плотность определялась чёрез автокорре--
ляционную Функцию. 096,эти 
характеристики, как 
известно,
связаны косинус-преобразованлом Фурье:
76е
5г(ш)-5;;-п<‚(".') е““4с, 
‹
тде ©,(6) - спектральная плотность,
К,(5) 
- автокорреляционная функция (АКФ) »
© 
02 04 06 08 
10 
0 
02 04 06 08 
10.
Рис.4.
кривыо 
Р=#(п) 
# 
ар =(тп) :
1 - горизонтальная и 2 - вертикальная соотавляющие,
Результти обработки н сопоставления данных моделей
обвих маслтабов даля основания утверкдать справедливость
„применения закова гравитационного подобня при моделирова-
ннн пульсации давления (рис.5). Пря этом, как известно ‚кри-
тическое 
число Рейнольдса моделя долкно быть Де, 500 [5] ,
что я было соблюдено на иоследуемых моделях ( Й еда.н. 
= 17000)