12
рону шпоры, По мере приближения к ней глубина потока воз-
растает, и ваблюдается размыв дна, Подойдя к шпоре ‚поток
разделяется ва 
две части: одна часть проходет через решет-
ку, другая 
движется ВНИЗ ВДОлЬ Напорной грани решетки ко
дну, образуя валец (рис.Т, а).
Таким образом, мекду транзитным потоком н.репеткой
образуется зона обратного течения, создающая условия для
возникновения турбулентности в потоке. Восходящие из Зоны.
обратного течения токи проникакт в Толщу потока, и пронохо--
дат интенсивный турбулентный обмен между транзитной отруей
и зоной обратного движения. Это явление обусловливает вали-
чие зоны с Поышенной турбулентностью. Кинематическая отрук-
тура потока в Этой зоне характеризуется движением крупных
вихрей, создающих интенсивную турбулизацию потока .
За шпорой поток, проходящий через решетку, встречает-
ся с обратным течением, возникакющим в воронке размыва ‚где
и происходит обмен Массами жидкости,По мере удаления от
штпоры придонная скорость в 
вымоине уменьшается, В СВЯЗи ©
этим уменьшается и кинетичнооть потока, что ведет к отло--
жению наносов за воронкой размыва,
Результаты измерений осредненного вектора продольной
скорости ( 7 ) и максимальных значений её от ПОКазали,
что эти величины распределяются по вертикали равномеряо
(рис.Т, ).
Неибольшие значения величин 7 
й Фуех 
Во 
Вовх
опытах находятся в верхних 
слоях потока; © другой стороны,
увеличение их наблюдается от начального сечения к шпоре; 
за
шпорой значения их постепенно уменьшаются ‚
Максимальная величина продольной скоростя 
ои ® На-
чальном сечений вдвое больше средней скорости 
. В ство-
уе перед шпорой она превышает 2 
в 2,2 раза; 
за этой 30-
ной шкоры, в конечном створе, отношенно оу 1+2»
Из рис.2 видно, что максимальное значение отношения
;‚„„/д_‚‚ наблюдается перед шпорой при большом диаметре
стержня’и при'увеличении застройки . У квадратной и тет-
раэдрной шпор пределы мзменения отнопения / 
ду/“бо мевь-
ше, чем у цилиндрической,