156
сти, то мы будем наблюдать в местах появления таких ци-
линдрических всплесков отдельные агрегаты и капли воды,
двикущиеся. над поверхностью потока со окоростями 
‚ 
прибли-
зительно равными среднёй поверхностной скорости (рис,2),
На основе вышеизложенного иы можем составить в
общем виде критериальное условие нарушения сплошности
поверхностного слоя потока$
л, "Б НЛ, 
55
тде 
— Л, 
- первоначальная длина вихря;
Ча осредненная во времени максимальная скорость
частиц вихря;
Ё, -— время фориирования всплеска;
Л„„= критический поперечный размер всплеска при
условии, когда всплеск до ухода в толщу по-
тока успеет распастьоя на отдольные агрегаты,
Вследствие симиетрии описанного процесса рассмот-
рим половину вихрл, учитывая динамический эффект второй
половины соответствующим увеличением энергии рассматри-
‘ваемой половини, В связи с этим введем условие непрони-
цаемости в лобовой части рассматриваемой половины и по
линии раздела между частью вихря по длине, которая идет
на формирование всллеска, и той частью, которая внед=
ряется в толщу потока. Кстати, в этом случае явление бу-
дет напоминать процесс набегания волны, движущейся по
каналу, на вертикальную преграду»
Считая, что мелкомасштабные пульсации, из которых
слагается внутренняя структура вихря, вызовут напряжения
мелые по сравнению с вязкими, процесс деформации вихря
будем описывать уравнениями Навъе-Стокса (в плоскости ХОУ):