7
Вихрь или его составляющие после распада нечина-
проникать в толцу воды в пределах воронки,некоторые
них не доходят, некоторые доходят, но не разрушают
стойчивость частиц,вихревые образования с максималь
чыми 
окружными скоростями (если вихрь представить в
@ циляндрического тела, существующего в течение ко-
`роткого времени) доходят до дна и поднимают рой частиць
`Если в пределах ямы разиыва поток в состоянии транспор-
— тировать эти частицы, то они уносятся за пределы ямы
— размыва; если нот, то они ббратно оседают на дно ворон-
ки 
или ее откосн, В конечной стадни размыва такое явле-
‚ ние наблюдали многие исследователя (М.С.Вызго, В.Г.Фи-
— липпов, А„А„Кадыров и др»)»
Чаким образом, в качестве расчетных параметров
/ логично брать Утох длЯ сечения в конце крепления, Как
‚` 
показывают опытные кривые В.„А.Базилевича, Б„Г„Маллаева,
|М.С.Фомичева, величина: 
ИХ тах (У Базилевича У%мах ИМОСТ
/ 1#-ную обеспеченность, у Маллаева - период сглаживания
равен 0,07-0,05 сек, а период осреднения местнвых скоро-.
стей - 60 сек,) изменлется по тем же законам, что и & ,
@„, 
@ И Тед. И численно зависит от ОСНОВНЫХ парамет-
‚ ров потока и длины крепления, Поэтому и для нее справед-
лива зависимость Фипа (55) (см»,напрямер, уравнение
Д.и„Кужина, (при п 
= )
и 
65
& “ ВЖЕнс ° 
7
Ва 
н
Далъкейние ппстд‘доешя базируем только на горизонталъ-
ой составляющей 
актуальных скоростей; по море накоп-
ления экспериментального материала относительно верти-
кальных составляющих скоростей 
в нашу схему следует.
вводитЬ поправки,©сли в Этом будет необходимость,‚Сей-
час вынуждены удовлетвориться Тем,что опытные коэффи-
циенты неизбемно вводимые в расчетные фориулы,в неко-
торой стелени будут стлаживать возиожное несобтвет-
ствие между схемой 
и явлением,