42
прыжковом участке при постоянном расходе и горизонталь-
ном гладком креплении не зависят от 1 
(точнее, дри
1 = 2,6 + 12,6, что соответствует диапазону числа Фруда
от 5,4 до 80) и равны 0,25 Н„ ‚ т.6.
П, = 0,25 Бие 
= соп5!. 
(17)
Из зависимости (15) с учетом (17) легко можно по-
лучить формулу для определения корректива кинетической
энергии в концевом сечении тидравлического прыжка:
бет+ -р ; 
(18)
В настоящее время мы не имеем экспериментальных
данных для непосредственной проверки вависимости (18),
Используя приблихенную зависимость
& = 36 - г, 
(19)
можно косвенно проверить зависимость (18) через
6а У 
н 
Ф& 
(20)
На рис,5 /24, стр.263/ приведена кривая, получен-
ная по формуле (20), и опытные данные Д.И.Кумина /277 ©
коэффициентом затолления прыжка Ф 1,0 - 1,07.
На основе уравнения Бернулли, написанного дая се-.
чений Х-Х и 2-2 (см.рис,Т), А,„А„Каднровны /21/ получена
‚ зависимость общего характера, позволяющая определить ве-
личину ©( 
в дюбом сечении послепрыжкового участка:
5‹_=5‹д(„255%) 
(21)
Для концевого сечения прыжка Ю„ = Рмь = 0,25 Пкр ; по
анелогии с этим ИОЖНО Налисать
Каа 
х ер 
(22)
тде 
@„- некоторое цеременное число, зависящее от
6н $.