391
Анализ графика уравнения (25) показывает, что при
5-& 
е
длина кнондальных зоди — Й = Й, » Отонда можно заключить,
что при числах Фруда, меньших указанной величины, волнение
свободной поверхтости потона не влияет на дно русла, тьс»
давление потока на дно будет определяться глубиной. і:д °
Поэтому волнами рассматриваемого класса в таком потоке.
можно не интересоваться»
Для установления границ области существования уеди-
ненной волны, рассуждаем следующим образом, Как показывает
атализ уравнения (19), с узеличением чиола Фруда Р, 
уве-
личивается глубина Й, , а, следовательно, уменъшается ве-
личина кинетической 
Энергии частицы жидкости, расположен-
ной на вершине волны, По-видимому, существует минимальная
величича этой эпоргии, которая позволяет поверхностной
частице жидкости Поротскать через гребень волнн, преодоле-
вея имеюцисся сопротивления, Бсли принять эту величину»
равной всего лишь 2,0% от кинстической энергии невозмущен-
ного потока, то из уравнения (20) получим следующее значе-
мние числа Фруда Ё, 
#
Б=1,5, 
(30)
т.о, получаем известную величину, обозначающую лервый пре-
дел области существования прикка-волны, установленную
опытным путем,
Вместе с том уназанный выше критерий выражает толь-
ко возможность обрущения волны, однако при благоприятных.
условиях отмеченная выме поверхностная частица может перо-
текать через гребенъ волны, так как величина ее скорости
остается еще достаточно большой (при 
Ё; = 1,73 отноше-.
ние 
и‚: ”; = 0,135), Полагая минимальную величину этой