385
теми А.П.Василенко для остановиваейся уединенной волны,
дает 
удовлегворительные результаты /17/. В частности,
Чормула (19) хоропо совпадает с полузмпирической зависи-
мостью А„И„Модзалевского для прыжка-волны, Учитывая ска-.
занное, можно утверждать, что предлагаемая зависимость (19)
применима для всей области существования усдиненных золн
(см„соотнощение (14)) 
»
Таким образом, глубину Й, под вержиной уединетной
волны, @ следовательно, и под первым гребнем прыккаволны,
можно определять по предлагаемой зависимости (19), Что же
касается глубины / в остальмых точках профиля водны
(рис»8), то как показывают выполненные нами предваритель-
иые расчеты, уравиение (17) с достаточной точностью может
быть_заменено следующей зависимостью (по крайней мере для:
Е & 1,6):
7-‚-]”- е (, - о бБ + 1, 
(2г)
"
тде 
& и 
7, - долкны определяться по приведенным выце
формулам (16} и (19)»
Пользуясь зависимостью (21), легко вычислить длину
уединенной волны, При этом рассуждаем следующим образомь
Поскольку расчетный профиль усдинелной волны приближается
к позерхности невозмуценного потока асимптотически, то з&
даину волны примем расстояние 
от вершины уединенной
волны до точки Г (смрис»8), гдо величита /) отличаотся
от единицы ме более, чем, например, ма 1%. Тогда, прини-
мая 
@ = 1 = 0,0Т, из уразнения (21) и (16) получим фор-
мулу Для длины уединенной волны
Й2
* =тлм/;ио@-'1 ) 
(22)