Э76
Как видим, опасения о возможности обрушения уеди-.
ненкой волиы не совсем оправдачы. В связи со сказанным:
выше, более точное решение задачи о раесматриваемых тече-.
ниях можно получить только при помощи нелинейной теории
волн, которую для случая уединенной волны можно сформули-.
ровать следующим образом»
Пусть уединенная волна образуется в достаточно ши-
роком русле с горизонтальным дном ( Ё = 0) и постоянной
тлубиной воды Й „ Рассмотрим квазиустановившийся период.
‘уёдиненной волны, 
‚ причем жидкость будем считать идевль-
ной, т,е, силами сопротивленил, обусловленными трением
мекду отдельными частицеми жидкости и дном русла, можно
пренебречь, В таком случае расоматриваемос движение можно
считать потенциальным, На это потенциальное поле скоростей, 
—
обусловленное уединенной волной, малохим потенциальное поле
скоростей равтомертого потока © лубиной Й) и ©коростью 0
разной скорости поремещения волны С . В результате получим
устанозивнесся резко изменяющееся движение (см.рис,5 а)»
Далес внборем сиотому координат @ , / 
с начелом
под воршиной уединенной волны, как показано на рис,ба; при
этом всо линейные разморы данного потока отнесем к единице!
глубины Й, , а скорости - к величине скорости @ 
невозму-
щенного потока, Обозначим буквами 
@ - скорость в произ-
волвной точке расоматриваемой области, а 
7 = безразмерную
тлубину потока (ординаты свободной поверхности волны) 
»
Топерь рассмотрии граничные условия изучаемого дви-
жения, Поскольку движение установиваееся, то линия дна и
профиль свободной поверхности будут предотавлять собой ли-
мии тока, причем на свободной поверхности, согласно ура»-
мению Бернулли, имоем
7+ _%_/'_л“л =(00Я, 
(