370
Флубины Й, 
(ем‚рис,4). Затем на уступообразную волну
накледывают так называемые вторичные волны, Длину этих
волн определяют, приравнивая скорость их перемещения ско-
рости уступообразной волны (т„е, скорости / набегающего
потока). Высоту волн определяют, приравнивая энергию,уно-
симую вторичными волнами, к энергии, потерянной в уступо-
образной волне, Заметим, что этот момент наиболее трудный
в рассматриваемых расчетахь
Вторая концепция заключается в следующем. Еце Фавр
устамовил, что первый гребень рассматриваемых волн имеет
профиль, очень Слизкий к профилю так называемой 
у ед и-
ненной 
волниы, а остальные волны, следующие за
первым гребнем, очеть Слизки к так называемны — к п о-
идальным, 
Последующе работы Д.Сандовера и Г„ Тей-
лора /9/, К„Тиррио и С„Беднарчика /10/, А„Пузакоза и
В,Элиаша /11/ подтвердили это предположение,
Поскольку максимальная глубина Й, 
устанавливает-
ся в пределах первого гребня, то исследовались именно уеди-
меттые волиы, При. этом обычно принимелась расчетная модель
резко изменяющегося потока, предложенная Ф,„Серре: а) живые
сочения потока вертикальные; 6) горизонтальные составляю
щие скоростей , вдоль дамного живого сечения распреде-
ляются равномерто (рис,5 а), Исподъзуя такую модель, авто-
ры получают приближенные формулы для профиля уединенной
волны, Все эти формулы дают примерно одимаковые результа-
ты, в частности глубина , 
под вершиной уединенной воле
п оказывается равной — ©
@,
лЗЕВ 
‹)
, 
[2]