оков 
в размываемых руслах, где происходит 
захват частиц
тренспортирование их в придонной области (взвешен-
ооы не моделируются), существенную 
роль играют малые
` занимающие в спектре пристенной турбулентности замет-
. 
Кроме того, поскольку интересующие нас потоки отно-
переходной области, влияние чисел Рейнольдса 
потому и
этся на рассеянии энергии, что в Пристенном вязкостном
ая часть энергии среднего движения диссипирует-
-пш-п ‘возмущения. Поэтому необходимо установить
турбудентными характеристиками и критерием Рей-
@и вотрос в привязке к моделированию русловых процес-
д 
‚х 
моделях раньше не изучался. Если он и рас-
квался, то ТоЛьКО для оценки длины начального участка мо-
= участка, в пределах которого характеристики турбулент-
и 
цят 
в соответствие с осредненными характеристиками
_ іп'вгрпщ или при моделировании 
резко выраженных
тков стабилизации (переход от зоны гашения энергии к бы-
руслу, внезапное сужение ® Т.д.).
я 
установления связи между числом Рейнольдса, критеря-
га 
и коэффициентом гидравлических сопротивлений были
данные лабораторных и натурных иоследований интен-
ги 
турбулентности, выполненных различными автореми. 
При
ш результатов опытов на графики в координатах / 
®
(ив ‚2) внявилось, что точки группируются по числам Рей--
д 
двух ляний. В потоках при числах Рейнольдса.
Ш6 коэффициент тидравлических сппротивлений не зависит
гвности 
турбулентности —-Ь- т.е. в данном случае
зона автомодельности турбулентности потока по ко--
гцршчвсщ сопротивлений. В, потоках © чИслами
Ке < тоб. коэффициент увеличивается с ростом
й 
характеристики. 
к 
6
образом, при числах — &е > 10° 
критерий ы
постоянное значение: 
-%'- 
= 0,06.
я чисел Ке<Т06, т.е. в зоне значений чиоел Рейнольдоа,
оцих модели, критерий Кармана является функцией
тидравлических сопротивлений, и МН Выходям из.