78
русловых форм - суть проявления интенсивности турбулен
при изменении размеров потока и шероховатости русла.
Покажем взаимосвязь между тремя элементамя: 
ин
турбулентности потока, выражаемой критерием Кармана,
ветостью русла, или коэффициентом гидравлических сопрот
и числом Рейнольдса, характеризующим размер потока, 
х
Прия турбулентном движении уравнения Навье-Стокса ®
рывности в традиционной форме недостаточны для описания
лентного потока, сопровождающегося непрерывным измененнем ‹
ростей и давлений во времени, строгие закономерности 
которор
установить крайне затруднительно. А.Рейнольдо переработал -
`уравнение Навье-Стокса применительно к отмеченным усл‹
введя осредненные во времени скорости, дополнительные
рого можно расоматривать как турбулентные напряжения /8/.
Фруда, эперв и Струхаля, необходимо выполнить критерий
турбулентного режима - критерий Кармана
-1/ т
с 
Ка = '! 
= %_Д— = ё@ет ,
тде б, = /7^ - интенсивнооть пульсадий, ` 7 - середнен
по врыпп продольная составляющая скорости 
(остальные соот
ляющие здесь но рассматриваются из-за малостя их значений)..
Критерий (2) получен из условия подобия поля скорост®
в модели и в натуре. Однако, как уже отмечелось, такого
бия в потоках с размываемым руслом нет, следовательно,
(2) также не будет соблюден,
Отклонения от подобия в деталях структуры турбуле:
скоростного поля модели неизбежны при числах Рейнольдса,
личных от натурных, что подтверждается спектралъным описа;
турбулентности. Вид спектральной функции оказывается 
пра
чески нечувствительным к изменением числа Рейнольдса /9/
части низких частот спектра, но существенно изменяется В
ласти высоких частот. И.И.Леви считает, что в подобных пото-
ках спектральные функции должны описываться одинаковыми
выми распределения, а Б.А. Фидман добавляет, что в области
тех размеров возмущений, которые оказываются существенными 
/
(2)