76
мерами гряд протроэны графики -;:'— {(т) х -—=};(‘
(рис.1), при этом получено поле точек, огибающие которых 
ишё
максимумн в обоих случаях. То, что в данных координатах полу
ли поле точек, сказывается влияние других факторов, одним 
з
которых является турбулентность потока. 
х
Грейики показывают, что, во-первых,при одной и той
носительной высоте грядн поток может находиться в двух раз
росту грядообразования, нисходящая часть - стиранию гряд.
рых, максимумы на двух графиках смещены относит, 
о друг 
д
та и при /, /,= 0,6Т соотавляют 
—Й 
= 2,25 и 
= 2,75, )
За верхними пределеми этих значений 
происходат стирание 
гря)
© последующим сплошным движением наносов. В третьях, 
критер
ПОДВИЖНОСТИЯ НЭНосОВ В Виде —Ё- менее " 
'ТВИТельный" в 
НАЧ
грядообразования, чем критерий в виде 17:‚' При росте 
грядо
Форм на 5 & касательные напряжения (или ш-пв%‚м
увеличились 
на 85 &, в то время 
как отношение —а ТОЛЬЮ |
6 &.
И.К. Никитин использовал динамическую скорость при 
ус
новлениий взаимосвязи между элементами цотока и Формой 
движей
наносов /6/. Так, для руслоформирующих наносов им получено _
неравенство
3,15 >
« 
3
оООО 
@
где 
/Г - гидравлическая крупнооть наносов,
Если исходить из (1) применительно к размываомой 
мод
выполненной из натурного песка, то динемические скорости в |
и в натуре должны быть равны. Однако в работе /1/ показано,
соблюсти в модели это равенство при грядовом движении
практически невозможно: при одном и том же значении 
касат
го напряжения в натуре наносы движутся в Форме гряд, а в
происходит стирание гряд с переходом в сплошное движение
сов./ Кроме того, в /?/ было проиллюстрировано, что при 
о
и том же соотношении _ 
_ 
формы движения наносов в 
МОд‹
й в натуре разные - в модели наносы более подвижны.
Отсутствие подобия в распределении скоростей по ве]
„расхождения в Формах движения наносов, геометрических ра
УСар