м = 
5на 
(23)
© =М:МNo: В 
(24)
— 
Необходимо заметить, что с уменьшением угла & коэфициент:
‚ расхода йо возрастает, т, ©. й; н а— величины, обратно пропор-
‚ циональные,
В самом деле, известно, что при истечении из-под щита (ва-
топленное отверстие) коэфициент расхода примерно составляет
около ® == 0,60 (в этом случае а = 90°), а 
при 
горизонтальном
` положении щита, т. ©. при @ == (, коэфициент расхода 
в снлу
ая 
‘сутетвия сжатия будет значительно больше и в пределе мо-
— жет достигнуть единицы.
Однако, 
‘проведенные 
нами 
предварительные опыты (см.
— табл. 13) показали, что п(?ииятпе в 
формуле 
21 
коэфициента
‚ расхода 
ф = Сопз! == 0,70, 
дает небольшие расхождения по срав-
Ёиению с точным решением; поэтому нами параллельно с иссле-
‚ дованием моделей, построенных на принципе точного решения
(т. е. переменного ), проводились 
исследования 
модели, по-
троенной на принципе в == Соп!,
МС теоретической точки зрения 
наибольший 
ивтерес 
пред-
‚ ставляет нахождение закона изменения коэфищиента расхода 
@
` в 
зависимости от изменения угла в пределах от @ == () до а = 
90°.
— Для случая плоского дна выпуска 
и 
свободного 
истечения
'воды из-под щита, закон изменения коэфициента расхода в от 
@&
` дается 
в 
работе 
Коха 
и Карстаньена „Основы практической
сс дёодинлмнкп“.
— 
Кох и Карстаньен для вывода формулы } делают следующее.
редположение: струи, идущие параллельно дну 
со 
скоростью'
о‚ Подходя к отверстию, искривляются, чтобы 
в самом отвер-
`тии двигаться в раднальном направлении. Очевидно, с измене-
` 
инем направления струек и подхода их к 
отверстию 
скорость
` 
воды будет увеличиваться. С изменением 
направления 
струек
‚ внутри потока возникают дополнительные силы К, действующие
На поверхность цилиндра АВ с раднусом г. К силам К прибав-
иотся новые силы, а именно: собственный вес жидкости С и
акция дна, которые и меняют направление струй воды из ра-
ального в горизонтальное. Кроме этих сил, на щитовое отвер-
‘тие действует еще давление \/.
Учитывая действие всех сил К, м, С н \, Кох и Карстань-
— ©н выводят следующий закон:
‚ Движущая сила О давления воды относится к отклоняющей
течение части з = \/ — , как сила К, действующая в 
направ-
лении течения, относится к отклоняющей течение силе у — С,
(25)
и
б