А — 0,5у/*, считая объемпую массу воды равной у)
га уровень ее на вершине В профиля плотины.
Растягивающие напряжения в оснопании будут отсутствовать, когда
‘внодействующая В сил © и А не выходит из ядра сечения, т. ©. из средней.
ти ширины основания:
Составив уравцение моментов относнтельно крайней 
точки О средной
ти, через которую проходит равнодействующая, получим:
_ 
^ 
ьд/; 
ъуУт. 
(17—16)
‚ 
Бели в предыдущем расчете учесть объемную масеу противодавления
Чильтрационного потока Й == (,бауой? 
и ввести ее момент в уравнение
моментов, то получим:
т/м? н пола-
У
а-ь
еньУите 
(т—1т)
‘следовательно, при паличии противодавления фильтрационного потока тре-
буется бблышая ширина по основанию плотины»
Пр у нзменяющемся от 22 до 2,5 т/мё, (щ В = + принимается `рав-
ных 0,8—0,7.
`Если учесть еще давление льда Р 
(в т/пог. м), приложенное в точко В,
то связь между ® и А получается сле 
Е
Ра--7а 
я 
Ут—а. 
(17—18)
Среднее напряжение на ежатие по подошие илотины будет:
. 
орт 
(17—19)
и наибольшее:
ву= 
оо = 
й. 
(17—20)
‚ 
Чтобы найти величины скалывающих напряжений, нашишем уравноние
`авновесия для элементарной треугольной призмы у иизового откоса пло-
'
с
* 
1 '
.
М
:
Рис. 17—14. К расчету нашряжений в гралита!
ой плотине.
типы (рис. 17—14) в йг — тау (собственным весом призмы, как бесконечно
малой величиной мпр:т порядка, пренебрегаем), откуда получаем: т —
=о, “‚; + Так как «! — # — @ф то на подове плотины будет:
ц—ча 
ат—20
Однако полученные напряжения не будут главными; плоскостями глав-
ных напряжений у низовой трани будут низовая грань плотипы с и площад-!
20° 
307