э 2е агауа:= — колах вуаг. —) Составляя подобные уравнения для двух остальных осей (ОУ м О2) и складывая их © предыдущим, получаем разность объемов воды поступив- тней и ушедшей из нараллеленинеда, а так как эта разность для установив- лпегося движения эидкости постоянной плотности равна нулю, то в резуль тате получаем уравнение Лаиласа: оь ‚ ва Ы за’ ар ов — с Рассматривая / как потенциальную функцию напоров, видим, что урав- нецие (3—-8) аналогично уравнению стащионарного распределения тепла В изотропной ереде; опо также аналогично стационарному распредедению электрического потенциала и магиитных масс в изотропной ереде; следова- Хельно, свойства изотормических кривых возможно распрострацить и на дви- эжение `грунтовых вод. 'Изотермические кривые, линии равного потенциала (эквипотонциаль- ные), , © линии равных температур или потенциала, периендикулярны. линиям токов, т. 0. линиям перемещения тепла, электричества; следователь- но, и в потоке грунтовых водлинии равных напоров (аналогичные изотермам) будут направлены перпендикулярно к линиям течения вВоды. Таким образом, движение грунтовых вод, следующее закону Дарси, может быть мзображено ортогональной сеткой кривых; линнями равных мапоров м их изогональными траскторнями — линнями точения воды. Пер- лендикулярность нотенциалей и траскторий может быть установлена из таких простых соображений. Донустим, что скорость в какой-либо точке потенциали инправлена маклонно к ней, тогда можно будет разложить скорость на две составляющие — на нормальную к потенциали и вдоль потенциали. "Так как на потенцнали везде напор постоямен, то вдоль иее отсутствует причнна, возбуждающая движение, м, следовательно, вдоль потеициал скорость будот равна нулю. Отсюда получаем ортогональность потенциалой итраскторий, Следовательно, движение грунтовых вод совпадает с движением идоальной жидкости при соблюдении тох эке условий ортогональности линий. на контуро (за неключением особенных точек); для практики, когда скорост движения меньше критических и движение следует закону Дарси, выводы, получаемые из уравнения Лапласа, внолце приемлемы- `Для расчета движения: груптовых вод, т. ©. ля выявления пблиой кар- тины движения (скоростей, давлений, расходов в любой точке области потока), необходимо м: достаточно получить решение уравнения Лапласа (3—8) в усло- виях заданных эначений потенциальной функции на контуре области потока. `Непосредственное рошение уравнения Лапласа сложно, несколько проще! решение получастся в случае применения способа конформных изображений ли вокторного анализа. Не останавливаясь здесь на анадитическом реше- нии, укажем на капитальный труд но этому вопросу акад. Н. Н. Павлов- ского «Теория движения груптовых вод под гидротехиическими сооруже- Чиями». Болео просто решение получается графически; оно может быть получено также на приборе, предложенном акад. Н. Н. Павловским и осно- ванном на мотоде электрогидродинамических аналогий — ЭГДА * Трафическое решение, очевидно, будет заключаться в получении такой наглядной картины движения, пользуясь которой можно будет указать для ‚„юбой точки потока_его эдементы- Такой картиной явалется так называемая гидродннамиче ская сотка, или, кратко, сетка движения, т. ©. изображение направления эдомонтарных струск воды (траекторий движения) и лини вдоль которых напоры везде одинаковы. ‚ 1953 + И, Дружиин н Портативные приборы ЭГДА. ВНИИГ, # За