Моментъ полнаго давлен!я навсю высоту пОДПО-
раН относительно той-же оси, очевидно, будетъ тогда.
н
Лгето 
эу И—— 1и) 
! о:..
й 
т.
о
ДалЪе. такъ какъ динамическое давленіе въ каж-
дой тоЧкѣ !ѣна единицу площади 
выражается 
вели--
чиною О)ъ. то моментъ его относительно 
точки Г ра-
венъ 27(Н.-й)) а потому, 
замѣняя й черезъ 17по-
лучаемъ слѣдующеее 
уравнен1 кривой 
динаамическихъ.
гаоментовъ, отнесенное къ осямъОМ и Оу.
Х с. 2у[Н-.).
"Гакизаъежке 
образомъ 
ДПя 
кривой 
саТИЧескихтъ.
МОМентовЪъ получимъ уравненіе:
Х еа Рі ее }”)..
Какъ то. такъъ и другое уравнен представляютъ.
параболы. изойраниенныя на чер. 26,
Сиита втйо нелншинм»гъ уксасать! что 
изъ разсмое.
трфннЫхъ найн двухЪ случаевЪ, первый имметъъ прим
неН1е тОРДа, Когда флюдбетро пОСтоянной части плоти».
ны опущентъъ 
ниж:е 
горизонта 
нижнлго бъейа, а вто.
рой, когДа ОНъ ПОДНЯтъЬ вЫШе тогО-Же гОризанта,
«Дни& иичасноув. 
Вышеекы предполагалнѣ 
Чтоо 
ствнка, 
образую».
Давлан8 п0 двО* дай плоти ну——свер тикалъна. 
РавсмотримЪъ теперь слу-.
ра ия отѣниу илО-цай, когДа ата стѣнка наклонена подъ угламъ @ къЪ
тныу 
навлонан: іѣій ѣао
нун вОДъЪ углоъ 
ГОРИЗОУ-.
авъ гОрЗОНТу,. 
Представимъ себ&й чтовъ этой стѣвк& 
сдЪлано.
отверст!е: наприм&ръ. опущенъщцитъ: найдемъ вели-
ЧинудинаМическаго 
давлен1я 
на 
плоЩадь 
отверст!я
приширин& еговъ! метръи высотѣ подпора КГ.
Спицытакжеставятся подъ нЪкоторымъ углом Ъ.
къ вертикалийи а потому разсматриваемый нами случай
можетъ быть отнесенънкъ нимъЪ..
—14 
—