ок отогнану
кок нагиан 
на сжатое сечение: струн;:
ун затоплена. 
й 
ч
‘равиипан, 
но предыдущему, давление 
потока 
на фаютбет ©
дкости под `рассматриваемой точкой, видим, что:
ж
Рис. 
3е
Кривые яяваения обоерхностного пютока но Флютбсту
г»‚_-ъ 1, В зоне прыжка и п 
лопах верхнего 
и нижнего 
бъефов, при“
мимкиощах к стенке, перное (т ©. давление), 
правило, н 
равко
— 
второму (т е. весу ©толба жидкости);
2 `Вие этих областей (т . там, где тёчение нараллельно-струй-
—) ное) они равиы. 
между обой;
3. В зоне верхнего 
бъефи, 
приммииющей 
к стенке, давления
`М 
ооонаанциются больне веса столоа жидкост
° 
° 
Во всех трех приведенных на рис. 8 случаях в нижнем бъефе
давление 
лостигает максимума 
в сечении, 
расположенном — около
— центра удара струи в флютбет;
° 
5. Давление в этом последнем сечении (п. 4) меньше давления
`воды в верхнем бъефе;
` . 196 В 
зоне нальца 
лавления по 
поверхности флютбета булут
‚ больше вёса 
воды, расположенной над соответствующей точкой,
при чем в 
конце вальца разность между этими 
двумя 
величннами,
‘чостеленно уменьшаясь, станопится равной_нулю.
` |?. Как в зоне вальца, так и в 
зоно между 
Вальшом 
и стенкой,
лавление по дну флютбста распределяется по закону крипой.
"Нетрудно убеднтьси, что при. 
обнпруженной опытами. картине
распределения давлений поверхностного потока по флютбету, сооб-
оиии н 
пидротехиики ГО