Исследования показаля, что влиянис 
нсёх 
отмеченных выше
факторов можно учесть путем введения в правую часть ур-ия (!)
екоторой поправки отряцательным. знаком
НЕИр оа
205 & 
205& 
МЫ .к. «2),
тде К — величина положительная.
После этого уравнение (1) примет вид
—орв @ ш—н 
‚ @ж
в". В 
22 
@ъ Б 
* 
', ).
По этому уравнению, при зяданном расходе и заланных ширинах
узкого н широкого русел, непосрелстиенно определяется ведичнна В
Значения Ъ,, вычисленные по формуле (3), принедены. в послед-
чней графе таблицы 
1. Из таблицы видно почти полное совпадение
Значения No; вычисленные 
по формуле (3), 
соответствуют, как:
об этом уже отмечалось выше, 
предельному положению 
прыжка,
т е такому, когда с незиачительным увеличением 
глуб:ны в Отво-
пэщем русле, 
прыжок персстает существоваь 
и. переходт в мвае-
ние сбоя (рис. 5).
'Позтому соотношение бытовой глубины No с глубиною В„ как
и в призматических руслаз, МОЖЕт ПОСЛУЖИтЬ призлоком, хариьтери-
зующнм форму сопряжения струм при внезаином расширении русла.
Если No = No — прыжок надвинутый;
если Ва <- No — 
прыжок 
отогнанный;
если В 2> No, — 
прыжок 
затопляется 
и- 
возникает — явление
сбойного течения,
`Если переход от узкого русла в широкое осущестпить ве в ви-
де ввезапного расширения, а в виде постеленно расширяющейся доста-
точной длины воронки, то области подоворотов булут исключены,
струя будет протекать более плаяно 
— с менее выряженным перепа»
лом, © более пыраженными скоростями и глубинами, вследствие че-
го потери на виешние и внутренние трения будут значительно мень-
ше и примепстие 
уравнения (1) даст результаты более Олизкие, чем.
для случая внезапного расширения, Результаты опытов 
для: 
этого.
случая приведены в таблице 2
К=
Таблица 2
в 
сы 
| Угоя.|рое-
Эа/еек. | Вем 
е о 
оо 
О 
ауска 
— во-
| 
* 
олыни. _ | " они:
—- ооа
\ 
С
| 
і 
| 
5220
Г 
| 
Е2
] 
| 
| 
[»
1 
\ 
! 
1
неко не 
исчерпывлют 
я изложенным, объем 
настоящей
статьи не позволя-т развить их болес 
полно.
62 Бдиащии и гадротем