ся к некоторой постоянной величине, соответствующей равномер-
« движению воды (рис. 1, в). Предположим, что движение прорыв-
‘волны, изменяющееся по закону / = /(1), образустся за счет резкого.
гичения расхода воды от внезапного 
или 
мгновенного открытия
‚ Затворов или разрушения плотины. При этом увеличение расхода воды,
` 
вызывающее изменение скорости и глубины нижележащего слоя воды,
не приводит к разрыву сплошности (рис. ?).
‚` 
В таких условиях связь скоростей прорывной волны и нижележа-
` щего слоя воды получается в столбе жидкости _ здементарной высоты
‚ @, искусственно поддерживаемом _ преградой 
до её удаления, после
— 
чего столб жидкости движется свободно вниз со скоростью
а (,“%)
ава (‚Ё) О
&
Зависимость 
(4) применительно
—к схеме (рис. 2) перепишем 
в
интегральном виде
м 
3
1 
Рис. 
2. Фронт полны 
при 
внезапном
а -[ 
нно. 
Ре 
а ООе Е На НОЕЦ
: 
й 
а.
'После нитегрирования
е= Эд6 
©
‚Дая сухого русла эта зависимость (при , =0) — примет вид
о= е = УЗдл, 
©
тде @ — скорость в сечении фронта прорывной водны в сухом `русле;
й — высота прорывной._нолны.
`Формула (6) получена без учета потерь на преодоление силы тре-
ния, а также влияния сил инерции. Предположим, что распространяю-
щийся вниз фронт прорывной волны, распластываясь, проходнт путь А1
в течение времени 
А! и из положения / переходит в положение
При этом частица воды, находящаяся на гребне волны в раздичный
— 
момент времени, по длине описывает пространственную кривую линию,
— 
положение которой характеризует мгнопенный уклон 
водной поверх”
— ностя 4 (рис. 3).
Ё 
Принимая силу сопротивления при движении 
прорывной волны
такой же, как и при равномерном движении воды, динамическое урав-
нение равновесия (10) запишем в виде. 
/
ее 
тоде , [
а борй 
ТО (›7)
(по времени);
п