Лопиталя предел этого выражения равен нулю, а искомое уравнение 
—
о
у=к- * 
(19)
То же получится 
и. непосредственно з (13), если полагать в нем с=0
и находить величину постоянной интегрирования из условия
р 
уу 
= —
х=0; у=у. 
т
Из выражения (12) при е=0 определяем распределение ` напряжений
вдоль линии скольжения:
9 = (уу +- 6) соф
М = 
(уу - 0,) соё*ф 
—г° 
(20)
5 = (ту + о)5 фсозв ф
Случай идеально 
связного грунта ф= 0. Уравнение (18) может быть
представлено в виде
1
Эух =
тде
= Г(уу 
о, — Эк + И) — е(1 + 2В) тп(ру о, — -- И) +
-не(! + 28) 
т де И ГЕВ — ст [(1 -- 2Р) (ру +- о) + к —И
+ ст 2е Т- 
В + дет + ИТЕ Р)— 2ег ИТЕ В,
о
которое при !—+0 дает неопределенность вида -р Применяя правило Ло-
питаля, находим:
Здесь
( -- о — И) (у-- о— 2е-НУВ) [( + 2 (у -- 
26 — 
у )
Из последнего члена этого выражения 
при 1—+0 
получается неопределен-
0
ность вида-)-. Применяя к нему правило Лопиталя, имеем
3 
э
аЕ осещиеН 
о
320 
у— К
`Таким образом, для рассматриваемого частного случая уравнение откоса
выразится в виде
1 
н 
е 
я 
и
х= че |0у о, + И) УВ —а ЕЫЕНВ — @)
То же получим путем интегрирования выражения (13) при Г = 0.
100 
}