А. Ю. УМАРОВ.
ОЦЕНКА КОЭФФИЦИЕНТА ГИДРАВЛИЧЕСКОГО
СОПРОТИВЛЕНИЯ БУРНОГО ПОТОКА С БОЛЬШОЙ
ШЕРОХОВАТОСТЬЮ ДНА
ВВЕДЕНИЕ
Один из нанболес важных вопросов, с которыми приходится встре-
маться при проектировании мероприятий по регулированию русел гор-
ных, порожистых и подобных им рек,— вопрос об оценке гидравлических
сопротивлений бурного потока. Именно эта величина непосредственно
определяет транспортирующую способность потока 
и гидравлические
элементы. На протяжении многих лет этот вопрос подвергался неодно-
кратному исследованию, но тем не менее количественная оценка гидрав-
лического сопротивления горных рек с бурным течением воды (для них
характерно малое значение отношения глубины Н к величине _ шерохо-
ватости дна А при значительной скорости) еще недостаточно 
изучена, и
в практических расчетах обычно пользуются соответствующими величи-
нами, подсчитанными для условий спокойного режима.
При бурном режиме характер течения воды имеет существенные
особенности. Например, свободная поверхность 
воды таких — потоков
представляет не гладкую, а волнообразную поверхность со значитель-
ными местными повышениями уровня воды над отдельными выступа-
‘ощими камнями, образующими` дно такого потока, причем это повыше-
ние (местный «Подпор») характерно для передней по течению грани
камня, © противоположной же (тыловой) стороны наблюдается местное
понижение уровня воды.
Известно, что камни, устилающие русло горной реки и имеющие
значительное возвышение над дном, при очень малой глубине могут
оказывать дополнительное сопротивление потоку как отдельные высту-
лы, обтекание — которых потоком 
в этих условиях ` равноценно их оги-
банию.
Это влечет за собой существенное искривление траекторий тече-
ния, происходящее вследствие возрастания давления (по сравнению ©
гидростатическим) на лобовой части выступа и понижения — тыльной.
Из изложенного ясно, что при движении потоков с сверхкритиче-
скими скоростями по сильно шероховатому руслу коэффициент гидрав-
лического сопротивления у будет отличаться от тех его значений, кото-
рые получены для спокойного потока. Для определения величины у ре-
комендуется целый ряд эмпирических формул, причем применение каж-
дой из них ограничено пределами тех опытов, на которых она основана.
А. П. Зегжда [1, ] на основе анализа имеющихся эксперименталь-
ных данных показал, что опыты, лежащие в основе существующих эм-
пирических формул, проведены в пределах, далско не достаточных для
8104 
иа