пока скорость течения, уменьшаясь, нё достигнет некоторого предельного!
значения, при котором размыв прекращается. Схема такого движения
показана на рис. 1.
"Таким образом, общая схема размыва принимается близкой к схеме
И. А. Бузунова [2], но решение будет иным.
Рис. 1. Схема размыва дна у берегового крепления.
‚а стомкой, 6 — с наклонной.
Поток, устремляясь к стенке, совершает далее движение, подобное
винтовому, опускается по стенке под углом к урезу, равным углу встре-
чи потока со стенкой, и под тем же углом отходит от стенки у дна. В пре-
деле под прямым углом встречи поток под таким же углом устремляется.
вниз по стенке. Если 
стенка не вертикальная, а наклонная (откос), то.
поток направляется вниз с наклоном, по-видимому, меньшим, чем наклон
стенки (рис. 
1 6).
Примем условно за начало струи створ 1—1 со скоростью и тол-
щиной, равными скорости о, и толщине (глубине) , потока на под-
ходе к стенке, а за ее конец 
— створ 2—2 по дну реки 
после пре-
кращения размыва со скоростью течения о, и толщиной й,. В сечении
8”—2', то есть сразу за 
поворотом струи у дна, скорость и толщина
будут такими же, что и в сечении 2—2, то есть @, и Й,.
Далее будем считать, что условия неразмываемости определяются,
тлавным образом, режимом возвратного движения струи у дна в гори-
зонтальном направлении от стенки. В области же нисходящего движе-
ния, непосредственно у стенки, в связи с поворотом возникают местные
вальцы с движением у дна в сторону стенки 
(рис. ! а). Эти вальцы н
вызываемые ими деформации дна, по-видимому, невелики по размерам и
ими в первом приближении можно пренебречь. _ Допушения, подобные
вышесказанному, делались и ранее, в частности, И. А. Бузуновым.
Длина струи /о связана со своей проекцией на вертикальную пло-
скость, нормальную к стенке Г, то есть © глубиной погружения сечения
2—2 под сечением 1— 
1 зависимостью.
1 УТ + (т)?
, 
(
где а— угол встречи потока со стенкой,
т — Заложение откоса,
# — козффициент, меньший единицы.
С другой стороны, длина струи определяется из уравнения
оайы
Т
л, = пБ =
16