наоборот, как по сечению, так и по длине русла поток успоканвается
и первоначальная скорость, связанная с напором, стремится к некото-
рому минимальному пределу, определяемому в створе плотины фор-
мулой Шези. 
Величина предела 
по длине русла уменьшается, ХОтя
©н и сохраняется 
некоторое время. 
Дальнейший 
процесс движения.
протекает за счет общего снижения горизонта в границах рассматри=
ваемого участка.
йд4 
6 
# 
од 
н 
в 
2
22б 
м
Рис. 6. График 
изменения 
по длине предельной 
высоты 2 
волны при различных
напорах И) == сопз!, л = 0,012; Ш серия опытов, форма Отверстия——трапеце-
‘идальная-
Рекомендуемая 
методика расчета проверена нами на 40 экспери-
ментах, которые проводили в лотках длиной 27 м (25 м ниже плотины.
и 2 м выше плотины) при различных значениях напора, шероховатости
дна, 
величины и формы отверстия. В опытах 
фиксировали падение
горизонта во времени в верхнем бьефе, окончательную высоту волны
по длине, 
время пробега (включая момент открытия щита) фронтом
волны намеченного расстояния. По данным высоты, средней скорости
волны, длины участка сделан подсчет объемов опорожнения и наполне-
ния в течение определенного интервала времени. Результаты некоторых.
опытов и расчетов сведены в таблице 1 и представлены на рис. 3, 4, 5, 6.
В экспериментах не зафиксировано изменение глубины (высоты
волны) и скорости во времёни в отдельных створах после прохожде-
ния фронта волны, что могло быть выполнено только с помощью
специальной измерительной аппаратуры. 
я 
=
Сложность формирования и движения прерывной волны,
чщейся при разрушении 
плотины, обусловила 
таку! 
Т
но простую по сравнению с существующими 
метод:
ЛИТЕРАТУРА.
1. Абдураупов Р. Р. К вопросу 
`расчета 
прор
опросы. нлгпехцхя. вып, 6, Та
2ч 
М. Д. 
Гидравлика ( 
О
ертоусов 
: 
1 
и
ВнЕ 
'.‘"и:м‚г