Наблюдения на существующих быстротоках показывают, что аэра-
щия, возникнув на участке 
`неравномерного движения потока, снача-
ла возрастает. Это возрастание в дальнейшем, по-видимому, 
в СВЯЗИ.
< уменьшением ускорения самого потока, идет на 
убыль, и в конеч-
ном счете неравномерное движение по-
Г 
тока 
в условиях 
аэзрации 
переходит 
в
* 
равномерное. Очевидно, 
при 
равномер-
! 
ном 
движении 
устанавливается 
баланс
Т 
между поступлением воздуха в поток и
' 
выходом из него. В связи с вышеизло-
женным 
весь 
процесс 
воздухонасыще-
ния грубо апроксимируется выражением
о 
=а$.ё“,
графически изображаемым кривой на рис. 2.
Последний член уравнения (11) 
представляет 
собой произведе-
В 
в
ние, в числе множимых которого нмеем у — погонный расход 
воз-
Рис. 2
духа, приходящийся на единицу длины, и 
-— отношение — удельного
&
веса воздуха к 
ускорению 
силы 
тяжести. На 
начальном 
участке х
у
(см. рис, 2) 04 в связи с 
интенсивным воздухонасышением потока
достигает больших величин, но при этом
На последующем
же участке из-за большой 
воздухонасыщенности 
потока 
отношение
возрастает, но из-за достижения потоком предела своей транспор-
З
тирующей способности 
@$ будет стремиться к нулю. Отсюда можно
заключить, что на всем протяжении воздухонасыщения процесс 
при-
соедннения воздуха очень слабо отразится на динамических парамет-
рах водного потока. Это заключение позволяет упростить уравнение
(11) путем отбрасывания его последнего члена,
Продифференцировав выражение (4) по $ и подставив в уравне-
ние (11) значения у* и Г, получим
1 д0 
др 
та 
ду_ 
10 
1 
де 
ду\ 
, «Раот —
“в 080 Т5 °Пр боб 
дЁ*'дБ(д 95 9 35 )та — 0.
После несложных преобразований для открытых призматических
русел имеем
Рис. 3.