Ру—- сила тяжести;
Ри— сила трения.
Импульсами силы 
тяжести и 
трения из-за 
малости 
их на короткой
длине выделенного участка потока можно пренебречь. Влияние уклона
также не учитывается, так как практически 
косой 
прыжок _ исполь-
зуется при уклонах значительно 
меньше той величины (0,07), выше
которой уклон заметно влияет на явление прыжка [3]. Тогда в проек-
ции на ось К получим
%И‚ОЗА, @, 5 (В— @) «ат» соз (8 — ®) —
—%л‚о,л‚ш, 5!п Вооа ©) сов В = 0.
Принимаем @ == воз = 
1 и, сократив, учитывая (9), имеем
%5 спзс(і5 ре 
) 
‘ 
Г
Решая совместно уравнения (2) и (4), получаем
л, 
& 
`
&ч 
е
В проекции (3) на ось после подстановок и ряда преобразований
получаем
- =0,5 [ ГВ П4 ви? в— 1]. 
(6)
При заданных значениях гидравлических элементов подводящего
русла и угла излома стенки лотка совместное решение уравнений (5)
и (6) позволит определить угол фронта прыжка и вторую сопряжен-
ную глубину, 
й 
и
Известно [3], 
что при: 
равномерном 
установившемся движении
жидкости изменение вектора скорости приводит к эффекту возмуще-
ния движения и образованию волны или системы 
волн. 
Возмущение
(фронт волны) распространяется во все стороны с определенной ско-
ростью. Величина этой скорости в потоке конечной 
глубины 
может
быть вычислена по формуле
е-нИаы[05 т(к 1 
= ое ч ( о). 
@
При волне бесконечно малой, т. е. когда й, = й,, получим урав-
нение Лагранжа
е= У @й. 
у 
(®
В потоке, движущемся со скоростью ; больше 
критической,
неподвижный источник возмущения образует так называемую стоячую.
волну, фронт которой располагается под углом В (угол Маха). Если
скорость возмущения меньше скорости потока, то
п в— 
(9)
В нашем случае источником возмущения является перелом стенки
лотка. Под углом 8 в точке перелома возникает фронт ударной вол-
ны. Нормальная к фронту прыжка 
составляющая скорости 
подхода
(рис. 1) будет равна по уравнению (9) скорости возмущения
©; з В = С.
13