Итак, полученные формулы достаточно хорошо подтверждаются
многочисленными данными 
и 
могут 
быть рекомендованы как 
рас-
четные.
$ 2. ВЗВЕШИВАЮЩАЯ СПОСОБНОСТЬ ОТКРЫТОГО ПОТОКА
Решение задачи о взвешивании в открытом 
водном потоке воз-
можно на основании сложившихся к 
настоящему времени 
представ-
лений о 
его’ структуре. 
В открытом 
потоке в результате трения ©
стенки возникает и поддерживается система 
крупномасштабных воз»
мущений, ограниченных глубнной. Эти 
возмущения, 
распадаясь на
вихри меньших масштабов, создают вместе 
с непрерывным вихреобразо-
завием у стенок спектр пульсаций местной скорости различной часто-
ты. 
Такое 
представленне 
исходит 
из 
общего описания структуры
турбулентности [8, 10, 18] которое в условиях водного потока огра-
ниченной глубины' дополняется естественным положеннем © 
домини-
рующей роли 
структурных 
крупномасштабных возмущений [3]. Су-
здествование крупномасштабных образований с размерами, 
близкими
к глубине потока, подтверждается фактом постоянства числа Струха-
ля для инакочастотных пульсаций скорости, а также визуальными на-
блюденнями.
Взвешивание тяжелых частнц потоком вызывается главным обра-
зом 
наличнем в нем крупномасштабных пульсаций. 
Устойчивое со-
держание взвеси в потоке можно представить как следствне динами-
ческого равновесия, 
установившегося 
в результате 
подъема 
со 
дна
(или придонной области) одних частиц, увлекаемых восходящими то-
ками, и опускания на дно (или в придонную область) других частиц.
Для поддержания указанного обмена близ дна должен быть режим.
при котором выпавшие частицы могут вновь подняться, что проявля*
ется в подвижности отложений.
_Данные опыта показывают, что крупномасштабные пульсационные
составляющие скорости (вертикальные и продольные) в какой-то мере:
подчнияются закону нормального распределения, Из сказанного мож-
но сделать вывод о наличии в потоке „восходящей* и „нисходящей“
|—— 
зон с приблизнтельно 
равиым 
распредёленнем скоростей: в первой
пронсходит подъем, во второй - опускание частиц,
Рассмотрим обстановку близ дна потока. В нисходящей зоне дав"
‘ленне повышается по отношению к среднему из-за торможения ско-
рости 
н восстановления 
потенцнальной 
энёргии. 
В восходящей же
Зоне в придонной области оно в Связи с отсосом соответственно по-
нижается по сравнению со средним. Таким образом, 
в восходящей
зоне существует относительный недостаток давления, который к яв-
ляется, по нашему мненню, основным фактором взвешивания тяжелых
‘частиц’ турбулентным потоком.
& 
В восхолящей зоне 
пронсходнт непрерывный 
подъем 
со 
дна
)— 
наыщенных пзвесью объемов поды, подбрасывлемых в толщу потока
— 
придонными пудьсациями, и их 
перемещение в сторону пониженных
° давлений. 
Насыщение взвесью этой зоны вызывает, в свою очередь»
`относительное повышение давления, обусловленное 
увеличением мест-
` ной мутности и объемного веса. Уравковешивание дефицита давления
‘в.зонё повышенным давленнем от 
взвеси 
и определяет критическое
состояние потока в отношении взвешивания, млн его взвешивающую
способность..
`Выясним условия равновесия для частиц с гидравлической круп-
мностью @ в придонном 
сечении 
отсека 
потока достаточной длины.