Если первый выброс & небольшой, то можно обойтись построением
лмривой 2 (#) без учета силы инерции по обычной формуле, приведен-
мной в учебниках гидравлики.
Сосуд Д. Бернулли. Еще более 
частный 
случай доставляет нам
конструкция, изображенная 
на рис. 7, — колодец с отверстием в дне
„ш без соединительной трубы. Движение воды именно в таких сосудах
‘рассматривал — Д. Бернулли 
в седьмой части
«евоего труда [1].
Для колодца (рис. 7) имеем
Рис. 7. Сосуд Д. Бер-
“‘нудли.
тде 
<,, — коэффициент сопротивления по длине;
<„ — коэффициент сопротивления_внезапного расширения;
бото 
— Коэффициент сопротивления отверстия при вытекании воды.
Все перечисленные выше коэффициенты сопротивлений в гидрав-
=ике определены лишь для установившегося движения, и применение
зих для неустановившегося движения является допущением.
Приняв а, = 1, получаем
1 
, 
а:
эг (0 + Н, 
) пр р> 
0,
ЗЕ
5а 
\? 
@
*д'"‘(ей) ] при 9 
< 0.
Будем 
рассматривать свободные колебания (Н=0, г„ 0). Для
модъема воды в сосуде, используя (53), получаем уравнение
т 
(" 
)
а 
+ (Е
®
пЕ овеос
@ ' — в6+Э 
к& +Э
ж для спуска —
а
а 
ЭИЕВ
а * 
у— 
тЬ+а'
Если положить 
= 1, пренебречь потерями по длине,
Ё
У оь
о последнее уравнение 
совпадает с тем, что 
получил 
Д. Бернулли
(1Ш), стр. 182)!.
При сравнении 
полученного нами уравнения для подъема с тем,
что имеется для соответствующего случая у Бернулли ([1], стр. 194),
необходимо иметь в виду, что Д. Бернулли, во-первых, не учитывал
‚нотерь по длине и, во-вторых, коэффициент сопротивления внезапного
‚расширения брал равным
е
5а 
: 
`
* Следует учитывать разницу в обозначеннях,